ການເຊື່ອມໂຍງກັນ - ເປັນ ... ຄື່ນແສງສະຫວ່າງທີ່ສອດຄ່ອງ. ການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງໂລກ

ພິຈາລະນາເປັນການຂະຫຍາຍພັນຄື້ນໃນຊ່ອງ. ການເຊື່ອມໂຍງກັນ - ມາດຕະການຂອງຄວາມສໍາພັນລະຫວ່າງໄລຍະຂອງຕົນ, ການວັດແທກຢູ່ຈຸດທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ຄື້ນການເຊື່ອມໂຍງກັນຂຶ້ນຢູ່ກັບລັກສະນະຂອງແຫຼ່ງຂອງຕົນ.

ສອງປະເພດຂອງການເຊື່ອມໂຍງກັນ

ໃຫ້ພິຈາລະນາເປັນຕົວຢ່າງທີ່ງ່າຍດາຍ. ຈິນຕະນາການສອງທີ່ເລື່ອນໄດ້, ເພີ່ມຂຶ້ນແລະຫຼຸດລົງກ່ຽວກັບພື້ນຜິວນ້ໍາໄດ້. ສົມມຸດວ່າແຫຼ່ງທີ່ຄື້ນແມ່ນໄມ້ເທົ່ານັ້ນທີ່ immersed ກົມກຽວກັນແລະການໂຍກຍ້າຍອອກຈາກນ້ໍາຫມົດສະພາບພື້ນຜິວສະຫງົບຂອງພື້ນຜິວນ້ໍາໄດ້. ດັ່ງນັ້ນຈຶ່ງມີຄວາມສໍາພັນທີ່ດີເລີດລະຫວ່າງການເຄື່ອນໄຫວຂອງທັງສອງເລື່ອນໄດ້. ພວກເຂົາເຈົ້າບໍ່ສາມາດຍ້າຍຂຶ້ນແລະລົງທີ່ຊັດເຈນໃນໄລຍະ, ໃນເວລາທີ່ຫນຶ່ງເພີ່ມຂຶ້ນ, ອື່ນໆລົງ, ແຕ່ຄວາມແຕກຕ່າງລະຫວ່າງໄລຍະຕໍາແຫນ່ງຂອງທັງສອງເລື່ອນແມ່ນຄົງທີ່ໃນທີ່ໃຊ້ເວລາ. ກົມກຽວກັນແຫຼ່ງຈຸດ oscillating ສາມາດຜະລິດຢ່າງແທ້ຈິງ ຄື້ນທີ່ສອດຄ່ອງ.

ໃນເວລາທີ່ອະທິບາຍການເຊື່ອມໂຍງກັນຂອງຄື້ນຟອງແສງສະຫວ່າງ, ຄວາມແຕກຕ່າງທັງສອງປະເພດຂອງຕົນ - ທາງກວ້າງຂອງພື້ນແລະໂລກ.

ການເຊື່ອມໂຍງກັນຫມາຍເຖິງຄວາມສາມາດຂອງແສງສະຫວ່າງທີ່ຈະຜະລິດ ເປັນຮູບແບບການແຊກແຊງ. ຖ້າຫາກວ່າທັງສອງຄື້ນຟອງແສງສະຫວ່າງແມ່ນໄດ້ນໍາເອົາຮ່ວມກັນ, ແລະພວກເຂົາບໍ່ສ້າງພື້ນທີ່ຂອງເພີ່ມຂຶ້ນແລະການຫຼຸດລົງຄວາມສະຫວ່າງ, ເຂົາເຈົ້າໄດ້ຖືກເອີ້ນວ່າບໍ່ຕິດຕໍ່ກັນ. ຖ້າຫາກວ່າພວກເຂົາເຈົ້າຜະລິດ "ເຫມາະສົມ" ຮູບແບບການແຊກແຊງ (ໃນຄວາມຮູ້ສຶກຂອງພື້ນທີ່ແຊກແຊງທໍາລາຍຄົບຖ້ວນສົມບູນ), ພວກເຂົາເຈົ້າແມ່ນສອດຄ່ອງຢ່າງເຕັມສ່ວນ. ຖ້າຫາກວ່າທັງສອງຄື້ນຟອງສ້າງ "ຫນ້ອຍກ່ວາທີ່ສົມບູນແບບ" ຮູບ, ມັນແມ່ນພິຈາລະນາວ່າພວກເຂົາເຈົ້າແມ່ນສອດຄ່ອງບາງສ່ວນ.

Michelson interferometer

ການເຊື່ອມໂຍງກັນ - ປະກົດການທີ່ໄດ້ອະທິບາຍທີ່ດີທີ່ສຸດໂດຍການທົດລອງໄດ້.

ໃນ Michelson interferometer ແສງສະຫວ່າງຈາກແຫຼ່ງ S (ຊຶ່ງອາດຈະໃດໆຂອງ: ແສງຕາເວັນ, ດວງດາວຫລື laser ໄດ້) ໄດ້ຖືກກໍາໃສ່ເປັນບ່ອນແລກປ່ຽນຄວາມ M semitransparent _0, ຊຶ່ງເປັນຕົວແທນ 50% ຂອງແສງສະຫວ່າງທີ່ມີຕໍ່ກະຈົກ M ₁ ແລະ transmits 50% ຕໍ່ກະຈົກ M _2. ລໍາແສງສະທ້ອນໃຫ້ເຫັນຈາກແຕ່ລະກັບການກັບຄືນໄປບ່ອນ M _0, ແລະບາງສ່ວນເທົ່າທຽມກັນຂອງແສງສະຫວ່າງສະທ້ອນໃຫ້ເຫັນຈາກ M ₁ ແລະ M _{2 ຖືກອະນຸຍາດແລະການໃສ່ຊື່ເປັນ} B. ຫນ້າຈໍອຸປະກອນສາມາດໄດ້ຮັບການ configured ໂດຍການປ່ຽນແປງໄລຍະຫ່າງຈາກບ່ອນແລກໄດ້ M ₁ ເພື່ອ splitter beam ໄດ້.

Michelson interferometer ເປັນ mixes beam ທີ່ມີສະບັບພາສາທີ່ໃຊ້ເວລາຊັກຊ້າຂອງລາວເອງ. ແສງສະຫວ່າງທີ່ passes ສຸດວິທີການທີ່ຈະໄປໄດ້ M ₁ ໄດ້ໄປໄລຍະຫ່າງໃນການ 2d ແມ່ນຫຼາຍກ່ວາທ່ອນໄມ້, ຊຶ່ງເດີນທາງທີ່ຈະໄປໄດ້ M _2.

ການທີ່ໃຊ້ເວລາຍາວແລະສອດຄ່ອງກັບ

ສິ່ງທີ່ສັງເກດເຫັນໃນຫນ້າຈໍໄດ້? ໃນເວລາທີ່ຕ້ອງການ = 0 ສາມາດເຫັນເປັນຈໍານວນ fringes interference ຈະແຈ້ງທີ່ສຸດ. ໃນເວລາທີ່ d ແມ່ນເພີ່ມຂຶ້ນ, ວົງດົນຕີທີ່ຈະກາຍເປັນ pronounced ຫນ້ອຍ: ເຂດຊ້ໍາກາຍເປັນ brighter, ແລະແສງສະຫວ່າງ - dimmer. ທ້າຍສຸດນີ້, ສໍາລັບ d ຂະຫນາດໃຫຍ່ຫຼາຍ, ເກີນຄ່າທີ່ສໍາຄັນບາງຂອງ D, ແສງສະຫວ່າງແລະຊ້ໍາແຫວນຫາຍຫມົດ, ເຮັດໃຫ້ພຽງແຕ່ເຮັດໃຫ້ມົວເປັນ.

ແນ່ນອນ, ການພາກສະຫນາມແສງສະຫວ່າງບໍ່ສາມາດແຊກແຊງກັບສະບັບພາສາທີ່ໃຊ້ເວລາຊັກຊ້າຂອງຕົນເອງໃນເວລາທີ່ຊັກຊ້າທີ່ໃຊ້ເວລາທີ່ມີຂະຫນາດໃຫຍ່ພຽງພໍ. ໄລຍະທາງ 2D - ມັນເປັນຄວາມຍາວການເຊື່ອມໂຍງກັນໄດ້: ຜົນກະທົບການແຊກແຊງມີຫນັງສືແຈ້ງພຽງແຕ່ໃນເວລາທີ່ແຕກຕ່າງກັນໃນວິທີການຫນ້ອຍກ່ວາໄລຍະນີ້. ມູນຄ່ານີ້ສາມາດໄດ້ຮັບການປ່ຽນໃຈເຫລື້ອມໃສໃນໄລຍະ t _c ພະແນກຂອງຕົນໂດຍ ຄວາມໄວຂອງແສງສະຫວ່າງ c: t _c = 2D / c.

Michelson ການທົດລອງວັດແທກການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງໂລກຂອງຄື້ນແສງສະຫວ່າງ: ຄວາມສາມາດຂອງຕົນໃນການແຊກແຊງທີ່ມີສະບັບພາສາຊັກຊ້າຂອງຕົນເອງ. ເປັນທີ່ຄົງ laser t _c = 10 ^-4 s, l _c = 30 km; ກັ່ນຕອງແສງສະຫວ່າງຈາກຄວາມຮ້ອນ t _c = 10 ^-8, l _c = 3 m.

ການເຊື່ອມໂຍງກັນແລະທີ່ໃຊ້ເວລາ

ການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງໂລກ - ມາດຕະການຂອງຄວາມສໍາພັນລະຫວ່າງໄລຍະຂອງການຄື້ນຟອງແສງສະຫວ່າງໃນຈຸດຕ່າງໆຕາມທິດທາງການຂະຫຍາຍພັນໄດ້.

ພວກເຮົາສົມມຸດແຫຼ່ງ emits wavelength ຂອງλແລະλ±Δλ, ທີ່ຢູ່ຈຸດໃນບາງພື້ນທີ່ຈະແຊກແຊງໃນໄລຍະ l _c = λ ² / (2πΔλ) ໄດ້. ບ່ອນ l _c - ຄວາມຍາວການເຊື່ອມໂຍງກັນ.

ໂຄງການໄລຍະຂອງການຂະຫຍາຍພັນຄື້ນໃນທາງ x ມີຮູບແບບດັ່ງ kx f = - ωt. ຖ້າຫາກວ່າພວກເຮົາພິຈາລະນາຮູບແບບຂອງຄື້ນຟອງໃນຊ່ອງໃນເວລາ t ສຸດໄລຍະທາງ l _c, ຄວາມແຕກຕ່າງກັນໃນໄລຍະລະຫວ່າງທັງສອງຄື້ນ vectors k ₁ ແລະ k _2, ເຊິ່ງຢູ່ໃນໄລຍະທີ່ x = 0 ແມ່ນເທົ່າທຽມກັນກັບΔφ = l _c (k ₁ - k _2). ໃນເວລາທີ່Δφ = 1, ຫຼືΔφ ~ 60 °, ແສງສະຫວ່າງແມ່ນບໍ່ມີຕໍ່ໄປອີກແລ້ວທີ່ສອດຄ່ອງ. ການແຊກແຊງແລະການລ້ຽວເບນມີຜົນກະທົບທີ່ສໍາຄັນກ່ຽວກັບການກົງກັນຂ້າມໄດ້.

ດັ່ງນັ້ນຈຶ່ງ:

• 1 = l _c (k ₁ - k _{2) = l c (2π / λ} - 2π / (λ + Δλ));
• _{l c (λ + Δλ - λ} ) / (λ (λ + Δλ)) ~ l c Δλ / λ ² = 1 / 2π;
• l _c = λ ² / (2πΔλ).

ຄື້ນຜ່ານພື້ນທີ່ທີ່ມີຄວາມໄວ c.

ການທີ່ໃຊ້ເວລາການເຊື່ອມໂຍງກັນ t _c = l _c / s. ເນື່ອງຈາກວ່າλf = c, ຫຼັງຈາກນັ້ນΔf / f = Δω / ω = Δλ / λ. ພວກເຮົາສາມາດຂຽນ

• l _c = λ ² / (2πΔλ) = λf / ( 2πΔf) = c / Δω;
• t _c = 1 / Δω.

ຖ້າຫາກວ່າເປັນທີ່ຮູ້ຈັກ wavelength ຫຼືຄວາມຖີ່ຂອງການຂະຫຍາຍພັນຂອງແຫຼ່ງແສງສະຫວ່າງ, ມັນເປັນໄປໄດ້ທີ່ຈະຄິດໄລ່ l _c ແລະ t _c. ມັນເປັນໄປບໍ່ໄດ້ທີ່ຈະສັງເກດເບິ່ງຮູບແບບການແຊກແຊງໄດ້ຮັບໂດຍການແບ່ງປັນຄວາມກວ້າງຂວາງ, ເຊັ່ນ interference ຮູບເງົາບາງ, ຖ້າຫາກວ່າຄວາມແຕກຕ່າງຂອງເສັ້ນທາງແສງແມ່ນສໍາຄັນຫຼາຍກ່ວາ l _c.

ແຫຼ່ງການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງໂລກເວົ້າວ່າສີດໍາ.

ການເຊື່ອມໂຍງກັນແລະສະຖານທີ່

ການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງກວ້າງຂອງພື້ນ - ມາດຕະການຂອງຄວາມສໍາພັນລະຫວ່າງໄລຍະຂອງການຄື້ນຟອງແສງສະຫວ່າງໃນຈຸດທີ່ແຕກຕ່າງກັນທີ່ຂວາງກັບທິດທາງຂອງການຂະຫຍາຍພັນ.

ໃນເວລາທີ່້ໍາຂອງໄລຍະທາງຈາກຄວາມຮ້ອນແຫຼ່ງ monochromatic (ເຊິງເສັ້ນ) ທີ່ຂະຫນາດຂອງຄໍາສັ່ງຂອງδໄດ້, ຮູບແຂບ, ທັງສອງຊ່ອງຢູ່ໄກຫຼາຍກ່ວາ d _c = 0,16λL / δ, ບໍ່ມີຕໍ່ໄປອີກແລ້ວຜະລິດເປັນຮູບແບບ interference recognizable. πd _c ^2/4 ແມ່ນເຂດພື້ນທີ່ຂອງແຫລ່ງການເຊື່ອມໂຍງກັນໄດ້.

ຖ້າຫາກວ່າຢູ່ໃນເວລາ t ເບິ່ງແຫລ່ງທີ່ມາຂອງδ width ໄດ້, disposed perpendicular ໄລຍະ L ຈາກຫນ້າຈໍ, ຫນ້າຈໍໄດ້ສາມາດເບິ່ງໄດ້ສອງຈຸດ (P1 ແລະ P2), ແຍກອອກໂດຍໄລຍະຫ່າງ d. ການພາກສະຫນາມໄຟຟ້າໃນ P1 ແລະ P2 ເປັນຕົວແທນ superposition ຂອງທົ່ງໄຟຟ້າຂອງຄື້ນຟອງໄດ້ປ່ອຍອອກມາໂດຍຈຸດທັງຫມົດຂອງແຫລ່ງທີ່ມາຂອງລັງສີທີ່ບໍ່ໄດ້ເຊື່ອມຕໍ່ກັບແຕ່ລະອື່ນໆ. ການ ຄື້ນຟອງໄຟຟ້າ ຫຼຸດພົ້ນອອກຈາກ P1 ແລະ P2, ສ້າງຮູບແບບ interference recognizable ໃນ superposition P1 ແລະ P2 ຄວນຈະຢູ່ໃນໄລຍະ.

ສະພາບການເຊື່ອມໂຍງກັນ

ຄື້ນຟອງແສງ radiated ໂດຍທັງສອງແຄມຂອງແຫລ່ງທີ່ມາໃນບາງຈຸດຂອງທີ່ໃຊ້ເວລາ t ມີຄວາມແຕກຕ່າງກັນໃນໄລຍະທີ່ແນ່ນອນໂດຍກົງຢູ່ໃຈກາງລະຫວ່າງສອງຈຸດທີ່. beam ໄດ້ມາຈາກຂອບຊ້າຍຂອງδກັບ P2 ຈຸດເພື່ອແຜ່ d (sinθ) / 2 ໃນໄລຍະໄກກ່ວາ beam ໄດ້ມຸ່ງຫນ້າໄປຍັງສູນກາງ. trajectory ຂອງ beam ໄດ້ມາຈາກຂອບດ້ານຂວາຂອງδເພື່ອຊີ້ P2, passes ໄປຕາມເສັ້ນທາງ d (sinθ) / 2 ຫນ້ອຍ. ຄວາມແຕກຕ່າງກັນໃນໄລຍະເດີນທາງສໍາລັບສອງ beams ແມ່ນມາຈາກ·sinθແລະເປັນຕົວແທນຄວາມແຕກຕ່າງຂອງໂຄງການໄລຍະΔf '= 2πd·sinθ / λ. ສໍາລັບໄລຍະຫ່າງຈາກ P1 to P2 ຕາມຫນ້າຄື້ນ, ພວກເຮົາໄດ້ຮັບΔφ = 2Δφ '= 4πd·sinθ / λ. ຄື້ນຟອງອອກມາໂດຍທັງສອງແຄມຂອງແຫລ່ງທີ່ມາຢູ່ໃນໄລຍະທີ່ມີ P1 ໃນເວລາ t ແລະອອກຈາກໂຄງການໄລຍະໃນພາກພື້ນ4πdsinθ / λໃນ P2. ເນື່ອງຈາກວ່າsinθ ~ δ / (2L), ຫຼັງຈາກນັ້ນΔφ = 2πdδ / (Lλ). ໃນເວລາທີ່Δφ = Δφ ~ 1 ຫຼື 60 °, ແສງສະຫວ່າງແມ່ນບໍ່ມີຕໍ່ໄປອີກແລ້ວພິຈາລະນາທີ່ສອດຄ່ອງ.

Δφ = 1 -> d = Lλ / (2πδ) = 0,16 Lλ / δ.

ການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງກວ້າງຂອງພື້ນຂອງເວົ້າວ່າ homogeneity ໄລຍະ wavefront.

lamp incandescent ແມ່ນຕົວຢ່າງຂອງແຫຼ່ງແສງສະຫວ່າງຕິດຕໍ່ກັນເປັນ.

ແສງສະຫວ່າງທີ່ສອດຄ່ອງສາມາດໄດ້ຮັບຈາກແຕ່ລະແຫຼ່ງ radiation ບໍ່ຕິດຕໍ່ກັນ, ຖ້າຫາກວ່າພວກເຮົາຖິ້ມທີ່ສຸດຂອງລັງສີ. ການກັ່ນຕອງທາງກວ້າງຂອງພື້ນຄັ້ງທໍາອິດແມ່ນດໍາເນີນການທີ່ຈະເພີ່ມທະວີການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງກວ້າງຂອງພື້ນ, ແລະການກັ່ນຕອງຫຼັງຈາກນັ້ນ spectral ສໍາລັບການເຊື່ອມໂຍງກັນທາງໂລກຂະຫນາດໃຫຍ່.

ຊຸດ Fourier

ຄື້ນໄຊຍົນຫມົດທີ່ສອດຄ່ອງໃນຊ່ອງແລະທີ່ໃຊ້ເວລາ, ແລະຄວາມຍາວຂອງທີ່ໃຊ້ເວລາແລະພື້ນທີ່ເຊື່ອມໂຍງກັນໄດ້ສິ້ນສຸດ. ທັງຫມົດຄື້ນຟອງທີ່ແທ້ຈິງແມ່ນກໍາມະຈອນເຕັ້ນຄື້ນຊໍາເຮື້ອສໍາລັບໄລຍະຫ່າງທີ່ໃຊ້ເວລາຈໍາກັດ, ແລະມີທີ່ສຸດຕັ້ງສາກກັບທິດທາງຂອງເຂົາເຈົ້າຂອງການຂະຫຍາຍພັນ. ຄະນິດສາດ, ພວກເຂົາເຈົ້າກໍາລັງອະທິບາຍໂດຍການທໍາງານຂອງແຕ່ລະໄລຍະ. ເພື່ອຊອກຫາຄວາມຖີ່ໃນປະຈຸບັນໃນກໍາມະຈອນເຕັ້ນຄື້ນແລະສໍາລັບການກໍານົດຄວາມຍາວການເຊື່ອມໂຍງກັນΔωຈໍາເປັນຕ້ອງໄດ້ວິເຄາະປະຕິບັດຫນ້າທີ່ບໍ່ແມ່ນເປັນໄລຍະ.

ອີງຕາມການວິເຄາະ Fourier, ເປັນຄື້ນເປັນໄລຍະທີ່ຕົນເອງມັກສາມາດຖືເປັນ superposition ຂອງຄື້ນຟອງ sine ໄດ້. ການສັງເຄາະ Fourier ຫມາຍຄວາມວ່າ superposition ສຽງຂອງຄື້ນຟອງ sinusoidal ເປັນອະນຸຍາດໃຫ້ໄດ້ຮັບເປັນຮູບແບບຂອງຄື່ນເປັນໄລຍະທີ່ຕົນເອງມັກ.

ສະຖິຕິການສື່ສານ

ທິດສະດີການເຊື່ອມໂຍງກັນສາມາດໄດ້ຮັບການພິຈາລະນາເປັນການເຊື່ອມຕໍ່ຂອງຮ່າງກາຍແລະວິທະຍາສາດອື່ນໆ, ນັບຕັ້ງແຕ່ມັນເປັນຜົນມາຈາກການລວມຕົວຂອງທິດສະດີໄຟຟ້າແລະສະຖິຕິ, ເຊັ່ນດຽວກັນກັບກົນໄກສະຖິຕິໄດ້ເປັນສະຫະພາບຂອງກົນໄກສະຖິຕິໄດ້. ທິດສະດີໄດ້ຖືກນໍາໃຊ້ເພື່ອສັງລວມການລັກສະນະແລະຜົນກະທົບຂອງການປ່ຽນແປງໄປໃນການເຮັດວຽກຂອງຂົງເຂດຄວາມສະຫວ່າງ.

ປົກກະຕິແລ້ວມັນເປັນເພງນຶ່ງໃນດວງທີ່ຈະວັດແທກການປ່ຽນແປງຂອງພາກສະຫນາມຄື້ນໄດ້ໂດຍກົງ. ບຸກຄົນ "Ups ແລະລົງ" ແສງສະຫວ່າງທີ່ເບິ່ງເຫັນບໍ່ສາມາດໄດ້ຮັບການກວດພົບໂດຍກົງ, ຫຼືແມ້ກະທັ້ງມີເຄື່ອງມືທີ່ທັນສະໄຫມ: ຄວາມຖີ່ຂອງຕົນແມ່ນປະມານ 10 ¹⁵ oscillations ຕໍ່ວິນາທີ. ທ່ານພຽງແຕ່ສາມາດວັດແທກລະດັບສະເລ່ຍຂອງ.

ຄໍາຮ້ອງສະຫມັກຂອງການເຊື່ອມໂຍງກັນ

ການເຊື່ອມຕໍ່ຂອງຮ່າງກາຍແລະວິທະຍາສາດອື່ນໆເປັນຕົວຢ່າງຂອງການເຊື່ອມໂຍງກັນເປັນສາມາດ traced ໃນຈໍານວນຂອງຄໍາຮ້ອງສະຫມັກ. ບາງສ່ວນທົ່ງນາທີ່ສອດຄ່ອງຖືກຮັບຜົນກະທົບຫນ້ອຍໂດຍຄວາມວຸ່ນວາຍກັບບັນຍາກາດ, ຊຶ່ງເຮັດໃຫ້ພວກເຂົາເປັນປະໂຫຍດສໍາລັບການສື່ສານ laser. ເຂົາເຈົ້າໄດ້ຖືກນໍາໃຊ້ໃນການສຶກສາຂອງ laser, induced ຕິກິລິຍາ fusion ໄດ້: ການຫຼຸດຜ່ອນຄວາມຂອງຜົນກະທົບການແຊກແຊງທີ່ນໍາໄປສູ່ "ກ້ຽງ" ການປະຕິບັດຂອງ beam ກ່ຽວກັບເປົ້າຫມາຍ thermonuclear ໄດ້. ການເຊື່ອມໂຍງກັນໄດ້ຖືກນໍາໃຊ້ໂດຍສະເພາະການກໍານົດຂະຫນາດແລະການຈັດສັນລະບົບໄບນາລີ star ໄດ້.

ການເຊື່ອມໂຍງກັນຂອງຄື້ນຟອງແສງສະຫວ່າງມີບົດບາດເປັນພາລະບົດບາດສໍາຄັນໃນການສຶກສາຂອງ quantum ແລະທົ່ງນາຄລາສສິກ. ໃນປີ 2005, Roy J. Glauber ກາຍເປັນຫນຶ່ງໃນຊະນະເລີດຂອງລາງວັນໂນເບວສາຂາຟີຊິກສໍາລັບການປະກອບສ່ວນຂອງຕົນເພື່ອທິດສະດີຄວອນຕໍາຂອງການເຊື່ອມໂຍງກັນ optical ໄດ້.